因此，本节将从分析粘性流体动量传递的机理者手，介绍流动阻力的一般概念及其求解途径。动量传递的概念动量传递是粘性流体流动时存在的普遍现象，下面从牛顿粘性定律出发引入动量通量的概念。对于不可压缩的牛顿型流体，式可以写成考察式各项物理量的量纲：动量面积时可因此，除表示剪应力面外，还代表另外的物理意义：单位时间通过单位面积的动量，称为动量通量：黎餐由此可知，乘积意为单位体积具有的动量，称为动量浓度，为动量浓度梯度：的量纲为，钣金外壳其与分子扩散中扩散系数的量纲相同，故将称为动量扩散系数。据此可将式用文字表述为动量通量动量扩散系数动量浓度梯度现在以图的两平板间的流动讨论动量通量的确切涵义。平板间沿方向流动的任何两层流体之间，都存在着剪应力℉作用，这种作用的结果是两层流体之间在方向上产生动量传递。究其原因，是由于两层流体的速度不同。其具有的动量也就不同。
　　速度较快的流体层具有较高的动量浓度，钣金外壳而速度较慢的流体层则具有较低的动量浓度。在动量梯度的作用之下，流体的动量必自发地由高动量区向低动量区转移。从微观上看，速度较高的流体层中的一些分子作随机运动进人速度较慢的流体层中，与那里的低速分子碰撞并混合使其加速：类似地，低速流体层中亦有等量随机运动的分子进人高速流体层中使其减速注意，“快”与“慢”指流体层速度而非分子随机运动速度。图的流体中，上板面上的流体层的动量大因而动量沿的负方向依次向下传递直至到达固定的板面。流体传给壁面的动量通量即壁面剪应力，亦即壁面拖电流体层阻碍其运动的力或流动阻力。以上对于动量传递机理的讨论，仅仅适用于规则的层流流动。
　　在湍流流体中，不但存在这种由于分子随机运动产生的分子动量传递，而且还存在着大量流体质点脉动引起的所谓涡流动量传递。这种钣金外壳涡流传递的动量通量要比分子传递的通量大得多，亦即产生更大的流动阻力。流动阻力导论由前面对动量传递的分析可知，因流体内部存在速度梯度或动量浓度，动量将自发地由高动量区向低动量区进行传递。由于流体的粘性作用，在壁面附近产生低速度区低动量浓度区。这种流体内部的动量传递作用在壁面上即为流动的阻力。通常这种流动阻力称为摩擦阻力。但应特别注意，壁面对流体的这种摩擦阻力与固体运动时固体与固体表面间的摩擦有着不同的意义。固体摩擦仅发生在所接触的外表面上，面流体与壁面的摩擦阻力则发生在流体内部，紧贴壁面的流体与壁面之间并投有相对运动。流体的阻力是由于壁面的介入，使得流体内部产生动量梯度进而进行动量传递而消耗流体后在壁面上的反陕。